English+GermanWikipedia - /page/entry.mu

Micron Document

<!DOCTYPE html>

</head>

</header>

</div>

Myon (μ−)

</th></tr>

<tr>

<th colspan="2" style="background:#999999; color:#FFFFFF;">Klassifikation

</th></tr>

<tr>

<th colspan="2"><a href="Elementarteilchen" title="Elementarteilchen">Elementarteilchen</a> <a href="Fermion" title="Fermion">Fermion</a> <a href="Lepton" title="Lepton">Lepton</a>

</th></tr>

<tr>

<th colspan="2" style="background:#999999; color:#FFFFFF;">Eigenschaften<a href="#cite_note-1">[1]</a>

</th></tr>

<tr>

<td><a href="Elektrische_Ladung" title="Elektrische Ladung">elektrische Ladung</a>

</td>

</td></tr>

<tr>

<td><a href="Masse_(Physik)" title="Masse (Physik)">Masse</a>

</td>

/* start https://de.wikipedia.org/ */

.mw-parser-output .numericFormat-1000::after{content:"."}.mw-parser-output .numericFormat-minus>span,.mw-parser-output .numericFormat-dec>span{position:absolute;left:-10000px;top:auto;width:1px;height:1px;overflow:hidden}.mw-parser-output .numericFormat-minus::after{content:"−"}.mw-parser-output .numericFormat-dec::after{content:","}.mw-parser-output .numericFormat-fractpart{margin-right:0.2em}

/* end https://de.wikipedia.org/ */

</style>0.1134289257(25) <a href="Atomare_Masseneinheit" title="Atomare Masseneinheit">u</a> <style data-mw-deduplicate="TemplateStyles:r252749370">

/* start https://de.wikipedia.org/ */

.mw-parser-output .numericFormat-multiply{background-position:center;background-repeat:no-repeat;border-radius:0.2em;color:transparent!important;display:inline-block;line-height:0.2em;margin-left:0.3em;margin-right:0.15em;width:0.2em}.mw-parser-output .numericFormat-10::before{content:"10"}.mw-parser-output .numericFormat-10 sup{margin-left:0.12em}

/* end https://de.wikipedia.org/ */

</style>1.883531627(42)e-28 <a href="Kilogramm" title="Kilogramm">kg</a> 206.7682827(46) <a href="Elektron" title="Elektron">me</a>

</td></tr>

<tr>

<td><a href="Ruheenergie" class="mw-redirect" title="Ruheenergie">Ruheenergie</a>

</td>

</td></tr>

<tr>

<td><a href="Compton-Wellenl%C3%A4nge" title="Compton-Wellenlänge">Compton-Wellenlänge</a>

</td>

<td>1.173444110(26)e-14 m

</td></tr>

<tr>

<td><a href="Magnetisches_Dipolmoment" title="Magnetisches Dipolmoment">magnetisches Moment</a>

</td>

</td></tr>

<tr>

<td><a href="Land%C3%A9-Faktor" title="Landé-Faktor">g-Faktor</a>

</td>

<td>-2.00233184123(82)

</td></tr>

<tr>

</td>

<td>½

</td></tr>

<tr>

<td><a href="Lebensdauer_(Physik)" class="mw-redirect" title="Lebensdauer (Physik)">mittlere Lebensdauer</a>

</td>

</td></tr>

<tr>

<td><a href="Fundamentale_Wechselwirkung" title="Fundamentale Wechselwirkung">Wechselwirkungen</a>

</td>

<td><a href="Schwache_Wechselwirkung" title="Schwache Wechselwirkung">schwach</a> <a href="Elektromagnetische_Wechselwirkung" title="Elektromagnetische Wechselwirkung">elektromagnetisch</a> <a href="Gravitation" title="Gravitation">Gravitation</a>

</td></tr>

</tbody></table>

Das Myon (Englisch: Muon) ist ein <a href="Elementarteilchen" title="Elementarteilchen">Elementarteilchen</a>, das in vielen Eigenschaften dem <a href="Elektron" title="Elektron">Elektron</a> ähnelt. Wie das Elektron besitzt es eine negative <a href="Elementarladung" title="Elementarladung">Elementarladung</a> und einen <a href="Spin" title="Spin">Spin</a> von 1⁄2. Myon und Elektron unterliegen der <a href="Elektroschwache_Wechselwirkung" title="Elektroschwache Wechselwirkung">elektroschwachen</a>, jedoch nicht der <a href="Starke_Wechselwirkung" title="Starke Wechselwirkung">starken Wechselwirkung</a> und gehören damit zu den <a href="Lepton" title="Lepton">Leptonen</a>. Das Elektron wird zur ersten und das Myon zur zweiten der drei Leptonenfamilien gerechnet. Das entsprechende Teilchen der dritten Familie ist das 1975 entdeckte <a href="Tauon" title="Tauon">Tauon</a>.

Das Myon hat eine rund 200-mal größere <a href="Masse_(Physik)" title="Masse (Physik)">Masse</a> als das Elektron. Zur Erzeugung eines Myons ist daher eine <a href="Schwerpunktsenergie" title="Schwerpunktsenergie">Schwerpunktsenergie</a> von ca. 106 MeV notwendig. Infolgedessen entstehen Myonen weder bei radioaktivem Zerfall noch bei Kernwaffenexplosionen, aber in der <a href="H%C3%B6henstrahlung" class="mw-redirect" title="Höhenstrahlung">Höhenstrahlung</a>. Zur künstlichen Produktion werden <a href="Teilchenbeschleuniger" title="Teilchenbeschleuniger">Teilchenbeschleuniger</a> benötigt. Im Gegensatz zum Elektron ist das Myon instabil und zerfällt spontan mit einer mittleren Lebensdauer von 2,2 Mikrosekunden.

Das Formelsymbol des Myons ist μ−. Das <a href="Antiteilchen" title="Antiteilchen">Antiteilchen</a> des Myons ist das positive Myon oder Antimyon μ+. Es ist wie das <a href="Positron" title="Positron">Positron</a> einfach positiv geladen.

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Historie">Historie</h2></div>

Myonen wurden 1936 von <a href="Carl_D._Anderson" class="mw-redirect" title="Carl D. Anderson">Carl D. Anderson</a> und <a href="Seth_Neddermeyer" title="Seth Neddermeyer">Seth Neddermeyer</a> bei der Untersuchung von <a href="Kosmische_Strahlung" title="Kosmische Strahlung">kosmischer Strahlung</a> entdeckt und unabhängig 1937 von <a href="J._Curry_Street" title="J. Curry Street">J. Curry Street</a> und E. C. Stevenson nachgewiesen (beide Gruppen veröffentlichten in derselben Physical-Review-Ausgabe 1937).

Bis in die 1950er Jahre wurde das Myon als μ-Meson (My-Meson) bezeichnet. „Meson“ (griechisch, etwa das Mittlere) – noch früher auch „Mesotron“ – bedeutete damals „mittelschweres“ Teilchen, nämlich mit einer Masse zwischen Elektron und <a href="Proton" title="Proton">Proton</a>. In den 1960er Jahren wurde aber die Bezeichnung „<a href="Meson" title="Meson">Meson</a>“ auf Teilchen mit starker Wechselwirkung eingeschränkt, zu denen das Myon als Lepton nicht gehört.

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Zerfall">Zerfall</h2></div>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Zerfallskanäle">Zerfallskanäle</h3></div>

Das freie Myon zerfällt gemäß dem hier abgebildeten <a href="Feynman-Diagramm" title="Feynman-Diagramm">Feynman-Diagramm</a> in ein Myon-<a href="Neutrino" title="Neutrino">Neutrino</a>, ein Elektron-Antineutrino und ein Elektron

<msup>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</mrow>

</msup>

<msub>

<mover>

</mover>

</mrow>

</mrow>

</msub>

<msub>

</mrow>

</msub>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \mu ^{-}\to \mathrm {e} ^{-}+{\bar {\nu }}_{\mathrm {e} }+\nu _{\mu }}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/638c2e0fa8c292be93789e72da854f52e5be3992.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:19.401ex; height:3.176ex;" alt="{\displaystyle \mu ^{-}\to \mathrm {e} ^{-}+{\bar {\nu }}_{\mathrm {e} }+\nu _{\mu }}" loading="lazy"> .</dd></dl>

Selten (in 0,0034 % der Fälle) wird zusätzlich ein Elektron-Positron-Paar erzeugt:

<msup>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</mrow>

</msup>

<msub>

<mover>

</mover>

</mrow>

</mrow>

</msub>

<msub>

</mrow>

</msub>

<msup>

</mrow>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</mrow>

</msup>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \mu ^{-}\to \mathrm {e} ^{-}+{\bar {\nu }}_{\mathrm {e} }+\nu _{\mu }+\mathrm {e} ^{+}+\mathrm {e} ^{-}\,.}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/99bd6f6f4b9e382a05ecb4cffe1c27ee4b0dec13.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:31.202ex; height:3.176ex;" alt="{\displaystyle \mu ^{-}\to \mathrm {e} ^{-}+{\bar {\nu }}_{\mathrm {e} }+\nu _{\mu }+\mathrm {e} ^{+}+\mathrm {e} ^{-}\,.}" loading="lazy"></dd></dl>

Auch die Erzeugung von <a href="Gammastrahlung" title="Gammastrahlung">Gammastrahlung</a> (<a href="Photon" title="Photon">Photonen</a>) ist möglich (Anteil 6e-8):

<msup>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</mrow>

</msup>

<msub>

<mover>

</mover>

</mrow>

</mrow>

</msub>

<msub>

</mrow>

</msub>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \mu ^{-}\to \mathrm {e} ^{-}+{\bar {\nu }}_{\mathrm {e} }+\nu _{\mu }+\gamma \,.}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/bd6ebddf70132ace1169c52d4f0359925109fbc6.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:24.538ex; height:3.176ex;" alt="{\displaystyle \mu ^{-}\to \mathrm {e} ^{-}+{\bar {\nu }}_{\mathrm {e} }+\nu _{\mu }+\gamma \,.}" loading="lazy"></dd></dl>

Den Zerfall des Antimyons erhält man durch den Austausch aller Teilchen durch das jeweilige Antiteilchen

<msup>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</mrow>

</msup>

<msub>

</mrow>

</msub>

<msub>

<mover>

</mover>

</mrow>

</mrow>

</msub>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \mu ^{+}\to \mathrm {e} ^{+}+\nu _{\mathrm {e} }+{\bar {\nu }}_{\mu }}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/783cabbcec7498be69deea17d412283a6b27a7d1.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:19.401ex; height:3.176ex;" alt="{\displaystyle \mu ^{+}\to \mathrm {e} ^{+}+\nu _{\mathrm {e} }+{\bar {\nu }}_{\mu }}" loading="lazy"> .</dd></dl>

Dem Standardmodell zufolge wird der Zerfall des Myons durch ein <a href="W-Boson" title="W-Boson">W-Boson</a> vermittelt.

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Lebensdauer">Lebensdauer</h3></div>

Die experimentell bestimmte <a href="Lebensdauer_(Physik)" class="mw-redirect" title="Lebensdauer (Physik)">mittlere Lebensdauer</a> des ruhenden positiven Myons beträgt τ = 2,197 μs, entsprechend einer <a href="Halbwertzeit" class="mw-redirect" title="Halbwertzeit">Halbwertzeit</a> T½ = τ ln 2 von etwa 1,523 μs. Das negative Myon hat in Materie einen zusätzlichen <a href="Zerfallskanal" title="Zerfallskanal">Zerfallskanal</a>: Es kann mit einem Atomkern ein <a href="#Myonische_Atome">myonisches Atom</a> bilden und anschließend entsprechend dem <a href="K-Einfang" class="mw-redirect" title="K-Einfang">K-Einfang</a> eines Elektrons vom Kern absorbiert werden. Dabei wird ein <a href="Proton" title="Proton">Proton</a> zu einem <a href="Neutron" title="Neutron">Neutron</a>, und ein Myon-Neutrino wird emittiert. Deswegen ist in Materie die experimentell bestimmbare mittlere Lebensdauer des negativen Myons kürzer. Im Vakuum, ohne diesen zusätzlichen Zerfallskanal, stimmen die gemessenen Lebensdauern von positivem und negativem Myon genau überein (Messgenauigkeit: 0,1 %).<a href="#cite_note-3">[3]</a>

<div class="mw-heading mw-heading4"><h4 id="Zeitdilatation">Zeitdilatation</h4></div>

Der Zerfall von Myonen aus der <a href="Kosmische_Strahlung" title="Kosmische Strahlung">sekundären kosmischen Strahlung</a> wird gerne als Lehrbuchbeispiel für die <a href="Zeitdilatation_bewegter_Teilchen" title="Zeitdilatation bewegter Teilchen">Zeitdilatation bewegter Teilchen</a> herangezogen. Nach der <a href="Spezielle_Relativit%C3%A4tstheorie" title="Spezielle Relativitätstheorie">speziellen Relativitätstheorie</a> erscheint die Zeit in einem mit einer Geschwindigkeit <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle v}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle v}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/e07b00e7fc0847fbd16391c778d65bc25c452597.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.128ex; height:1.676ex;" alt="{\displaystyle v}" loading="lazy"> bewegten System aus Sicht eines Außenstehenden um den <a href="Lorentz-Faktor" title="Lorentz-Faktor">Lorentz-Faktor</a> <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\textstyle \gamma \ =1/{\sqrt {1-(v/c)^{2}}}}">

</mrow>

<msqrt>

</mrow>

<msup>

</mrow>

</msup>

</msqrt>

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\textstyle \gamma \ =1/{\sqrt {1-(v/c)^{2}}}}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/1f400db8ee4c8b0e0425b8a83e13d661bb85c975.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:19.753ex; height:3.343ex;" alt="{\textstyle \gamma \ =1/{\sqrt {1-(v/c)^{2}}}}" loading="lazy"> gedehnt (verlangsamt). Ohne diesen Effekt würden von Myonen, die sich nahe der Lichtgeschwindigkeit c bewegen, aufgrund der kurzen Halbwertszeit von T½ = 1,5 <a href="Mikrosekunde" class="mw-redirect" title="Mikrosekunde">μs</a> nach einer Wegstrecke von c·T½ = 450 m die Hälfte zerfallen. Nach 4,5 km wäre nur noch jedes Tausendste vorhanden, nach 9 km jedes Millionste. Tatsächlich aber erreichen die allermeisten Myonen, die in der äußeren Erdatmosphäre entstehen, den Erdboden.<a href="#cite_note-4">[4]</a>

Die Lebensdauer von Myonen verschiedener Energie wurde erstmals 1940 durch <a href="Bruno_Rossi" title="Bruno Rossi">Bruno Rossi</a> und David B. Hall gemessen.<a href="#cite_note-5">[5]</a><a href="#cite_note-6">[6]</a><a href="#cite_note-7">[7]</a><a href="#cite_note-8">[8]</a> Durch einen <a href="Geschwindigkeitsfilter" title="Geschwindigkeitsfilter">Geschwindigkeitsfilter</a> wurde die Messung auf Myonen mit 99,5 % der Lichtgeschwindigkeit beschränkt. Der Vergleich der gemessenen Teilchenanzahlen ermöglichte es, die Halbwertszeit dieser schnellen Myonen zu bestimmen; sie ergab sich mit 13 μs etwa neunmal länger als bei ruhenden Myonen – in Übereinstimmung mit den Voraussagen der Relativitätstheorie. 1963 wurde von David H. Frisch und James H. Smith ein ähnliches Experiment mit höherer Genauigkeit ausgeführt.<a href="#cite_note-9">[9]</a>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Im_Standardmodell_verbotene_Zerfallskanäle">Im Standardmodell verbotene Zerfallskanäle</h3></div>

Bestimmte neutrinolose Zerfallskanäle des Myons sind zwar <a href="Kinematik_(Teilchensto%C3%9F)" class="mw-redirect" title="Kinematik (Teilchenstoß)">kinematisch</a> möglich, jedoch im Standardmodell verboten und bisher auch nicht beobachtet worden. Dies wird durch die Erhaltungssätze der Lepton-<a href="Flavour" title="Flavour">Flavours</a> ausgedrückt (Erhaltung der <a href="Leptonenzahl" title="Leptonenzahl">Leptonenfamilienzahlen</a> in jedem <a href="Feynman-Diagramm" title="Feynman-Diagramm">Wechselwirkungsvertex</a>), woraus auch folgt, dass das Myon kein angeregter Zustand des Elektrons ist. Beispiele für solche Zerfälle, die den Lepton-Flavour ändern würden, sind

<msup>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</mrow>

</msup>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \mu ^{-}\to \mathrm {e} ^{-}+\gamma }</annotation>

</semantics>

und

<msup>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</mrow>

</msup>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \mu ^{-}\to \mathrm {e} ^{-}+\mathrm {e} ^{+}+\mathrm {e} ^{-}}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/886d18c4f40d0fa5549dcf775491c1a2fce1e549.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.838ex; width:19.837ex; height:3.009ex;" alt="{\displaystyle \mu ^{-}\to \mathrm {e} ^{-}+\mathrm {e} ^{+}+\mathrm {e} ^{-}}" loading="lazy"> .</dd></dl>

Die Beobachtung eines solchen Zerfalls wäre ein Indiz für eine neue <a href="Standardmodell#Physikmodelle_neben_dem_Standardmodell" title="Standardmodell">Physik jenseits des Standardmodells</a> (Neue Physik). In den letzten 50 Jahren wurde in zahlreichen Experimenten die obere Grenze für die <a href="Verzweigungsverh%C3%A4ltnis" class="mw-redirect" title="Verzweigungsverhältnis">Verzweigungsverhältnisse</a> solcher Zerfälle ständig verbessert. Der aktuelle Grenzwert (2020) für den Zerfall <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle \mu ^{-}\to \mathrm {e} ^{-}+\gamma }">

<msup>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</mrow>

</msup>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \mu ^{-}\to \mathrm {e} ^{-}+\gamma }</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/5f3d9a0e6b6cd710d607e074ae7a998709e0d259.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.838ex; width:13.172ex; height:3.009ex;" alt="{\displaystyle \mu ^{-}\to \mathrm {e} ^{-}+\gamma }" loading="lazy"> wurde im <a href="MEG-Experiment" title="MEG-Experiment">MEG-Experiment</a> mit 4,2 · 10−13 bestimmt.<a href="#cite_note-10">[10]</a> Das Experiment <a href="Mu3e" title="Mu3e">Mu3e</a> plant, den Grenzwert für den anderen Zerfall von derzeit 10−12 auf 10−16 zu verbessern.

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Magnetische_Anomalie_des_Myons">Magnetische Anomalie des Myons</h2></div>

Myonen eignen sich besonders gut, um fundamentale Kräfte in der Physik auf höchstem Präzisionsniveau zu studieren. Nach heutigem Kenntnisstand sind sie, wie alle Leptonen, punktförmig. Damit lassen sich im Rahmen der <a href="Quantenelektrodynamik" title="Quantenelektrodynamik">Quantenelektrodynamik</a> ihre Eigenschaften sehr präzise berechnen. Der Einfluss anderer Kräfte als der elektromagnetischen Kraft ist klein, aber durch <a href="Virtuelles_Teilchen" title="Virtuelles Teilchen">virtuelle Teilchen</a>, die das Myon umgeben, beobachtbar. Das führt zu einer Abweichung der magnetischen Eigenschaften des Myons.

Die magnetische Anomalie des Myons <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle a_{\mu }}">

<msub>

</mrow>

</msub>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle a_{\mu }}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/4e2e32ad3531ee1f0e35fbee507d1ccc3091d104.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:2.453ex; height:2.343ex;" alt="{\displaystyle a_{\mu }}" loading="lazy"> wird auch g−2-Wert genannt, hierbei ist g der <a href="Land%C3%A9-Faktor" title="Landé-Faktor">Landé-Faktor</a>. Sie ist die Abweichung des durch Quantenkorrekturen ermittelten Wertes von dem Wert, den man durch die Lösung der <a href="Dirac-Gleichung" title="Dirac-Gleichung">Dirac-Gleichung</a> (<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle g_{\mu }^{\text{Dirac}}=2}">

</mrow>

<mtext>Dirac</mtext>

</mrow>

</msubsup>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle g_{\mu }^{\text{Dirac}}=2}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/ffd1e9de1fa8c34b06b4ab7fb6908d2e4ce02eb4.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:9.521ex; height:3.176ex;" alt="{\displaystyle g_{\mu }^{\text{Dirac}}=2}" loading="lazy">) erhält. Das Standardmodell der Elementarteilchenphysik sagt für diese Korrekturen vorher:<a href="#cite_note-11">[11]</a>

</mrow>

</mrow>

</msubsup>

<mfrac>

<mrow>

</mrow>

<msub>

</mrow>

</msub>

</mrow>

</mrow>

</mfrac>

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle a_{\mu }^{\text{SM}}={\frac {|g_{\mu }|-2}{2}}=0{,}001\,165\,918\,10(43)}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/e6915d3ce80a81a168aa3a1294b00488662f7e69.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.838ex; width:38.437ex; height:5.676ex;" alt="{\displaystyle a_{\mu }^{\text{SM}}={\frac {|g_{\mu }|-2}{2}}=0{,}001\,165\,918\,10(43)}" loading="lazy"></dd></dl>

Eine Präzisionsmessung dieser magnetischen Anomalie wurde am <a href="Brookhaven_National_Laboratory" title="Brookhaven National Laboratory">Brookhaven National Laboratory</a><a href="#cite_note-12">[12]</a> von einer weltweiten <a href="Kollaboration" title="Kollaboration">Kollaboration</a> um das Jahr 2000 durchgeführt. Sollte es andere als die der Teilchenphysik derzeit bekannten Teilchen geben und sollten diese nicht allzu große Massen haben, dann müssten sie sich in der magnetischen Anomalie des Myons bemerkbar machen. Der ermittelte Wert von

</mrow>

</mrow>

</msubsup>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle a_{\mu }^{\text{BNL}}=0{,}001\,165\,920\,80(63)}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/849a2be40d14bb23c0714b06223feb1e0061c6f6.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:27.876ex; height:3.176ex;" alt="{\displaystyle a_{\mu }^{\text{BNL}}=0{,}001\,165\,920\,80(63)}" loading="lazy"></dd></dl>

lag 2,2 … 2,7 Standardabweichungen über der theoretischen Vorhersage,<a href="#cite_note-13">[13]</a> was keine signifikante Abweichung von der theoretischen Vorhersage darstellte.

Anfang April 2021 wurden erste Ergebnisse des <a href="Muon_g-2" title="Muon g-2">Myon g−2</a>-Experiments am <a href="Fermi_National_Accelerator_Laboratory" title="Fermi National Accelerator Laboratory">Fermilab</a> veröffentlicht, die mit höherer Genauigkeit und einem Wert von

</mrow>

</mrow>

</msubsup>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle a_{\mu }^{\text{FNAL}}=0{,}001\,165\,920\,40(54)}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/7b328676416adace9614b056ebe1c6af633cf3e3.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:29.018ex; height:3.176ex;" alt="{\displaystyle a_{\mu }^{\text{FNAL}}=0{,}001\,165\,920\,40(54)}" loading="lazy"></dd></dl>

diese leichte Abweichung bestätigten.<a href="#cite_note-14">[14]</a> Es wurde noch nicht die in der Teilchenphysik üblicherweise geforderte <a href="Statistische_Signifikanz" title="Statistische Signifikanz">Signifikanz</a> von mindestens 5 σ erreicht, aber die Wahrscheinlichkeit, dass sich die Abweichung rein zufällig ergab, liegt in der Größenordnung 1:40 000.<a href="#cite_note-15">[15]</a>

Das kombinierte Ergebnis von Brookhaven und Fermilab weicht daher um

</mrow>

</mrow>

</msubsup>

</mrow>

</mrow>

</msubsup>

<msup>

</mrow>

</msup>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle a_{\mu }^{\text{komb.}}-a_{\mu }^{\text{SM}}=(241\pm 59)\times 10^{-11}}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/41663d556e6c8eb66abb16a7bce9e17c57f0cf92.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:34.496ex; height:3.343ex;" alt="{\displaystyle a_{\mu }^{\text{komb.}}-a_{\mu }^{\text{SM}}=(241\pm 59)\times 10^{-11}}" loading="lazy"></dd></dl>

vom theoretisch vorhergesagten Ergebnis ab, was mit 4,2 Standardabweichungen einer Wahrscheinlichkeit für einen Zufall von etwa 1:100 000 entspricht.

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Myon_und_Standardmodell">Myon und Standardmodell</h2></div>

Wenn das gemessene magnetische Moment des Myons größer ist als das auf Basis des <a href="Standardmodell_der_Teilchenphysik" class="mw-redirect" title="Standardmodell der Teilchenphysik">Standardmodells der Teilchenphysik</a> berechnete, könnte das darauf hinweisen, dass es weitere Elementarteilchen gibt, die eine Wirkung auf das magnetische Moment haben.

Ein beliebtes Modell ist die <a href="Supersymmetrie" title="Supersymmetrie">Supersymmetrie</a> (SUSY), die für jedes Teilchen des Standardmodells die Existenz eines Superpartners vorhersagt. Aus SUSY-Teilchen könnte außerdem die bisher nicht identifizierte <a href="Dunkle_Materie" title="Dunkle Materie">Dunkle Materie</a> im Universum bestehen, deren Existenz bei den <a href="Kosmologie" title="Kosmologie">Kosmologen</a> als sicher gilt. Dieses Modell krankt leider daran, dass der <a href="LHC" class="mw-redirect" title="LHC">LHC</a> bis zum Wert von etwa 1000 Protonenmassen keine Superpartner gefunden hat<a href="#cite_note-CAS-16">[16]</a>. Wenn es allerdings zwei SUSY-Teilchen mit ähnlichen Massen gäbe (etwa eines mit 550 Protonenmassen, ein zweites mit 500 Protonenmassen), so würde im Beschleuniger zunächst das schwerere von beiden erzeugt, das aber schnell in das leichtere SUSY-Teilchen und ein gewöhnliches Teilchen des Standardmodells mit etwa 50 Protonenmassen zerfiele<a href="#cite_note-CAS-16">[16]</a> (der LHC kann solche Zerfälle nicht detektieren<a href="#cite_note-CAS-16">[16]</a>). Teilchen mit diesen Eigenschaften erfordern aber die Existenz einer viel größeren Menge Dunkler Materie als die Astronomen beobachten.

Kompliziert wird das Problem des Myons durch folgende vom <a href="LHCb" title="LHCb">LHCb</a> gefundene Asymmetrie:

Beim Zerfall von <a href="B-Meson" title="B-Meson">B-Mesonen</a> sollten gleich viele Myonen und Elektronen entstehen, da diese beiden Teilchen bis auf ihre deutlich verschiedenen Massen im Standardmodell völlig gleichberechtigt sind; der LHCb beobachtet jedoch weniger Myonen als Elektronen<a href="#cite_note-17">[17]</a>, und das kann kein SUSY-Modell erklären.<a href="#cite_note-CAS-16">[16]</a>

Zuletzt werden einige <a href="Gro%C3%9Fe_vereinheitlichte_Theorie" title="Große vereinheitlichte Theorie">Große vereinheitlichte Theorien</a>, die die <a href="Starke_Kraft" class="mw-redirect" title="Starke Kraft">starke</a>, <a href="Elektromagnetismus" class="mw-redirect" title="Elektromagnetismus">elektromagnetische</a> und <a href="Schwache_Kraft" class="mw-redirect" title="Schwache Kraft">schwache</a> Kraft als Wirkung einer einzigen fundamentalen Kraft auffassen, zur Deutung aller drei Probleme (zu großes magnetisches Moment des Myons, Defizit von Myonen beim B-Meson-Zerfall, Dunkle Materie im Universum) in Erwägung gezogen, soweit sie früher noch nicht experimentell widerlegt wurden. Eine Möglichkeit dabei wäre, die Existenz eines <a href="Leptoquark" title="Leptoquark">Leptoquarks</a> zu fordern, die auch erklären würde, warum die drei Familien der Elementarteilchen so verschiedene Massen haben. Alternativ könnte nach einem dem <a href="Z-Boson" title="Z-Boson">Z-Boson</a> ähnlichen Z*-Boson gesucht werden.

Gleichzeitig wird auch eine noch genauere Berechnung des g–2-Werts angestrebt<a href="#cite_note-18">[18]</a> in der Hoffnung, dass dieser sich dann doch dem experimentellen Ergebnis annähern könnte.<a href="#cite_note-CAS-16">[16]</a>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Myonen_in_der_kosmischen_Strahlung">Myonen in der kosmischen Strahlung</h2></div>

Myonen sind ein Hauptbestandteil der sekundären kosmischen Strahlung. Diese entsteht durch Reaktionen der eigentlichen kosmischen Strahlung (vor allem aus dem Weltall kommenden Protonen) mit Atomkernen der oberen <a href="Erdatmosph%C3%A4re" title="Erdatmosphäre">Atmosphäre</a>. Die meisten Myonen entstehen in der äußeren Atmosphäre: In einer Höhe von etwa 10 km sind schon 90 Prozent aller in der gesamten Atmosphäre produzierten Myonen entstanden.<a href="#cite_note-Theodórsson1996-19">[19]</a> Die Reaktionen der primären Strahlung erzeugen zunächst <a href="Pion" title="Pion">Pionen</a> und zu einem kleineren Teil <a href="Kaon" title="Kaon">Kaonen</a>; bei deren Zerfall durch die <a href="Schwache_Wechselwirkung" title="Schwache Wechselwirkung">schwache Wechselwirkung</a> entstehen unter anderem Myonen und Myon-Neutrinos. In Meereshöhe liegt die Teilchenflussdichte dieser „kosmischen“ Myonen um die 100 pro Quadratmeter und Sekunde, das gemessene Verhältnis μ+/μ− bei etwa 1,27.<a href="#cite_note-20">[20]</a>

Der erhebliche Fluss schneller Myonen aus der sekundären kosmischen Strahlung noch am Erdboden stellt einen störenden Untergrund bei Messungen schwacher Strahlenquellen dar. Er ist einer der Gründe dafür, solche Messungen in unterirdischen Laboratorien in früheren Bergwerken u. Ä. (wie etwa dem <a href="Laboratori_Nazionali_del_Gran_Sasso" title="Laboratori Nazionali del Gran Sasso">Gran-Sasso-Labor</a>) durchzuführen.

Am <a href="Auger-Observatorium" class="mw-redirect" title="Auger-Observatorium">Auger-Observatorium</a> verdichteten sich 2016 die Hinweise auf einen durch gängige Modelle der Hochenergiephysik nicht erklärbaren Myonen-Überschuss in der kosmischen Strahlung, der entweder auf neue Physik hinweist (bei Primärenergien der kosmischen Strahlung von 1019 eV in der oberen Atmosphäre entspricht das Schwerpunktsenergien der Kollision mit Luftmolekülen von 110 bis 170 TeV und damit dem Zehnfachen des beim LHC erreichbaren Werts) oder auf Lücken im Verständnis hadronischer Kollisionsprozesse.<a href="#cite_note-21">[21]</a><a href="#cite_note-22">[22]</a>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Erzeugung_von_Myonen">Erzeugung von Myonen</h2></div>

Myonen lassen sich mit Teilchenbeschleunigern erzeugen, indem man hochenergetische Protonen auf ein <a href="Target_(Physik)" title="Target (Physik)">Target</a> schießt. Dabei entstehen geladene <a href="Pion" title="Pion">Pionen</a> (π−, π+), die mit einer <a href="Halbwertszeit" title="Halbwertszeit">Halbwertszeit</a> von 1.8e-8 s in Myonen und Neutrinos zerfallen. Aufgrund der Zeitdilatation entspricht dies je nach Energie einer Flugstrecke von wenigen bis zu einigen hundert Metern. Aus dem so entstehenden Strahl von Pionen, Myonen und anderen Teilchen lassen sich Myonen herausfiltern, indem man den Strahl durch eine dicke Materialschicht (Absorber) leitet, den die <a href="Starke_Wechselwirkung" title="Starke Wechselwirkung">stark wechselwirkenden</a> Teilchen (Pionen, Kaonen, …) nicht durchdringen können. Auch wenn man einen Strahl aus Myonen und Pionen (und anderen Teilchen) in einen <a href="Speicherring" title="Speicherring">Speicherring</a> leitet, dessen elektrische und magnetische Felder speziell auf die Myonenmasse eingestellt sind, werden die Myonen herausgefiltert, denn nur diese werden gerade so abgelenkt, dass sie dem Ringverlauf folgen.

Ein Nebeneffekt bei der Erzeugung über Pionen ist, dass die Myonen polarisiert sind. Beim Zerfall <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\textstyle \pi ^{-}\to \mu ^{-}+{\bar {\nu }}_{\mu }}">

<msup>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</msup>

<msub>

<mover>

</mover>

</mrow>

</mrow>

</msub>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\textstyle \pi ^{-}\to \mu ^{-}+{\bar {\nu }}_{\mu }}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/12cb04fd35c8f852e7f304f718be3a66c8bcbed4.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:14.752ex; height:3.009ex;" alt="{\textstyle \pi ^{-}\to \mu ^{-}+{\bar {\nu }}_{\mu }}" loading="lazy"> ist das Myon <a href="Chiralit%C3%A4t_(Physik)" title="Chiralität (Physik)">linkshändig</a>, und entsprechend ist beim Zerfall <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\textstyle \pi ^{+}\to \mu ^{+}+\nu _{\mu }}">

<msup>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</msup>

<msub>

</mrow>

</msub>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\textstyle \pi ^{+}\to \mu ^{+}+\nu _{\mu }}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/05848eb239adfcf1bd9569152b35548f6cb92411.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:14.584ex; height:3.009ex;" alt="{\textstyle \pi ^{+}\to \mu ^{+}+\nu _{\mu }}" loading="lazy"> das Antimyon rechtshändig. Im Ruhesystem des Pions zeigt daher der Spinvektor des wegfliegenden Myons in Vorwärtsrichtung, der des Antimyons in Rückwärtsrichtung.

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Nachweis_von_Myonen">Nachweis von Myonen</h2></div>

Myonen mit ihrer meist hohen kinetischen Energie erzeugen in Materie durch viele aufeinander folgende Stöße lange <a href="Ionisation" title="Ionisation">Ionisationsspuren</a>, die zur Detektion dienen können. Da sie sich meist mit nahezu <a href="Lichtgeschwindigkeit" title="Lichtgeschwindigkeit">Lichtgeschwindigkeit</a> bewegen, erzeugen sie z. B. in Wasser <a href="Tscherenkow-Strahlung" title="Tscherenkow-Strahlung">Tscherenkow-Strahlung</a>.

Auch <a href="Szintillator" title="Szintillator">Szintillatoren</a> und <a href="Halbleiterdetektor" title="Halbleiterdetektor">Halbleiterdetektoren</a> sind auf Myonen empfindlich. Die Myonen aus der sekundären kosmischen Strahlung beispielsweise machen in <a href="Gammaspektroskopie" title="Gammaspektroskopie">Gammaspektrometern</a> oft den Hauptteil des <a href="Nulleffekt" title="Nulleffekt">Nulleffekts</a> aus, denn sie können wegen ihrer hohen Energie mehrere Meter Blei durchdringen und sind im Labor daher kaum <a href="Abschirmung_(Strahlung)" title="Abschirmung (Strahlung)">abschirmbar</a>.

In Experimenten der Teilchenphysik werden Myonen von anderen Teilchen durch verschiedene Techniken unterschieden:

<ul><li>Durch Messen längerer Spuren können Ursprungsort und die Bewegungsrichtung der Myonen bestimmt werden.</li>

<li>Durch Messen von Spuren in Magnetfeldern kann das Verhältnis von Ladung zu Impuls bestimmt werden. Zusammen mit einer Geschwindigkeitsmessung kann auf die Masse des Teilchens geschlossen werden.</li>

<li>Das hohe Durchdringungsvermögen für Materie kann ebenfalls zur Identifikation dienen.</li></ul>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Experimente_mit_Myonen">Experimente mit Myonen</h2></div>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Myonische_Atome">Myonische Atome</h3></div>

Wie Elektronen können die negativ geladenen Myonen an <a href="Atomkern" title="Atomkern">Atomkerne</a> gebunden werden. Der zugehörige <a href="Bohrscher_Radius" title="Bohrscher Radius">Bohrsche Radius</a> der „Myonbahn“ um den Atomkern ist aber um das Verhältnis der <a href="Masse_(Physik)" title="Masse (Physik)">Masse</a> des Myons zum Elektron kleiner. Damit sind Myonen viel enger als Elektronen an den Kern gebunden. Dass sie sich innerhalb des Atomkerns aufhalten, ist dadurch um etwa 7 Größenordnungen wahrscheinlicher als bei Elektronen.

Insbesondere bei schweren Atomkernen und bei Myonen, die nach dem Einfang das <a href="Atomorbital" title="Atomorbital">1s-Orbital</a> belegen, steigt die Wahrscheinlichkeit des Aufenthalts eines Myons innerhalb des <a href="Atomkern" title="Atomkern">Atomkerns</a> auf signifikante Werte. Wenn das Myon dann vom Kern absorbiert wird, kommt es zum <a href="Betazerfall" title="Betazerfall">inversen Betazerfall</a> und ein <a href="Proton" title="Proton">Proton</a> wird in ein <a href="Neutron" title="Neutron">Neutron</a> umgewandelt. Hierbei entstehen zusätzlich ein <a href="Neutrino" title="Neutrino">Neutrino</a> und eventuell einige Gamma-Quanten. Der neu entstandene Atomkern ist häufig <a href="Radioaktivit%C3%A4t" title="Radioaktivität">radioaktiv</a>. Durchläuft dieser in der Folge einen normalen Betazerfall, entsteht wieder der ursprüngliche Atomkern.

Ein gebundenes Myon hat aufgrund der zusätzlichen Reaktionswahrscheinlichkeit eine deutlich geringere Lebensdauer, in <a href="Kupfer" title="Kupfer">Kupfer</a> z. B. etwa 0,163 μs. Dies wird z. B. in der Myonen-Spin-Analyse genutzt.

Da das gebundene Myon einen Teil der Kernladung abschirmt, verschieben sich die Energieniveaus der gebundenen Elektronen. Weiterhin gilt das <a href="Pauli-Prinzip" title="Pauli-Prinzip">Pauli-Prinzip</a> zwar jeweils für Elektronen und Leptonen untereinander, aber nicht zwischen verschiedenen Teilchenarten. So können in einem myonischen Atom neben zwei Elektronen im 1s-Zustand zusätzlich ein oder zwei Myonen im 1s-Zustand existieren.

Dem gebundenen Myon steht als einzig zusätzlicher Zerfallsweg – neben sämtlichen Zerfallskanälen des freien Myons – der Kerneinfang offen. Kerneinfang ist für schwere Kerne der dominierende Prozess. Nach weiteren Zerfallsmöglichkeiten wird derzeit gesucht, z. B. der sogenannten Myon-Elektron-Konversion, <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle \mu ^{-}+Z\,\rightarrow \,\mathrm {e} ^{-}+Z}">

<msup>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</mrow>

</msup>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \mu ^{-}+Z\,\rightarrow \,\mathrm {e} ^{-}+Z}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/d020b93d0f4e5654b0d513551b15701d3b534eef.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.838ex; width:18.886ex; height:3.009ex;" alt="{\displaystyle \mu ^{-}+Z\,\rightarrow \,\mathrm {e} ^{-}+Z}" loading="lazy">. Da dieser Prozess im <a href="Standardmodell" title="Standardmodell">Standardmodell</a> der Teilchenphysik nicht möglich ist, wäre er ein eindeutiges Zeichen sogenannter Neuer Physik.

Antimyonen können mit ihrer positiven Ladung hingegen, ähnlich wie Protonen oder Positronen, selber ein Elektron einfangen. Dabei entsteht ein <a href="Exotische_Atome" title="Exotische Atome">exotisches Atom</a>, das <a href="Myonium" title="Myonium">Myonium</a> genannt wird.

<div class="mw-heading mw-heading4"><h4 id="Messung_des_Protonenradius">Messung des Protonenradius</h4></div>

Die Messung der <a href="Lamb-Verschiebung" title="Lamb-Verschiebung">Lamb-Verschiebung</a> von normalem Wasserstoff und <a href="Myonischer_Wasserstoff" title="Myonischer Wasserstoff">myonischem Wasserstoff</a> ist eine Möglichkeit, den Protonenradius (genauer: rms-<a href="Ladungsradius" title="Ladungsradius">Ladungsradius</a>) zu bestimmen. Sie ist auf Grund unterschiedlicher Entfernungen zwischen Proton und dem entsprechenden Lepton unterschiedlich und ermöglicht durch Messung der Energiedifferenzen zwischen 2s- und 2p-<a href="Atomorbital" title="Atomorbital">Zuständen</a> die Abweichung vom <a href="Coulomb-Potential" class="mw-redirect" title="Coulomb-Potential">Coulomb-Potential</a> auf sehr kleinen Entfernungsskalen zu bestimmen. Messungen in den Jahren 2010 und 2013 ergaben einen Protonradius, der signifikant von dem Wert abwich, den man bei Streuexperimenten an <a href="Wasserstoff" title="Wasserstoff">elektronischem Wasserstoff</a> erhalten hatte. Nach weiteren Messungen konnte die <a href="Particle_Data_Group" title="Particle Data Group">Particle Data Group</a> jedoch 2022 feststellen, dass diese Diskrepanz geklärt sei („the puzzle appears to be resolved“) – Details siehe <a href="Proton#Räumliche_Ausdehnung" title="Proton">Proton → Räumliche Ausdehnung</a>.

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Myonium">Myonium</h3></div>

<a href="Myonium" title="Myonium">Myonium</a> ist ein gebundenes System aus einem μ+ und einem Elektron. Es entspricht also einem Wasserstoffatom, bei dem das Proton des Kerns durch ein Antimyon ersetzt ist. Da das Myon im Gegensatz zum Proton keine Substruktur hat, sind mit Myonium Experimente zu fundamentalen Wechselwirkungen mit hoher Präzision möglich.

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Tief_inelastische_Streuung">Tief inelastische Streuung</h3></div>

Für die Erforschung der Substruktur von Protonen und Neutronen durch <a href="Tief_inelastische_Streuung" title="Tief inelastische Streuung">tief inelastische Streuung</a> sind Elektronen und Myonen gleichermaßen geeignet. Elektronenstrahlen lassen sich zwar weitaus einfacher erzeugen als Myonenstrahlen, aber mit letzteren lassen sich höhere Energien und damit Messungen mit höherer Auflösung erreichen. Die European Muon Collaboration (EMC) am <a href="CERN" title="CERN">CERN</a> verfügte schon in den 1980er Jahren beim Experiment <a href="NA2" title="NA2">NA2</a> über einen Myonenstrahl von bis zu 280 GeV Energie, der am <a href="Super_Proton_Synchrotron" title="Super Proton Synchrotron">Super Proton Synchrotron</a> (SPS) erzeugt wurde, während die Energie des Elektronenstrahls am <a href="Stanford_Linear_Accelerator_Center" title="Stanford Linear Accelerator Center">Stanford Linear Accelerator Center</a> (SLAC) auf 50 GeV beschränkt war. Auch der später gebaute <a href="Large_Electron-Positron_Collider" title="Large Electron-Positron Collider">Large Electron-Positron Collider</a> (LEP) am CERN erreichte im Jahr 2000 eine Rekordmarke von „nur“ 104,5 GeV (und wurde ohnehin für andere Zwecke verwendet).

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Myonen-katalysierte_Fusion">Myonen-katalysierte Fusion</h3></div>

Wird ein Myon von einem <a href="Deuterium" title="Deuterium">Deuterium</a>- oder einem Deuterium-<a href="Tritium" title="Tritium">Tritium</a>-<a href="Molek%C3%BCl" title="Molekül">Molekül</a> (D2 bzw. DT) eingefangen, dann entsteht ein positives myonisches Molekül<a href="Ion" title="Ion">ion</a>, da die relativ große Bindungsenergie des Myons die beiden <a href="Elektron" title="Elektron">Elektronen</a> des Moleküls freisetzt. In diesem myonischen Molekül-Ion sind die beiden Atomkerne einander etwa 200-mal näher als in einem elektronischen Molekül. Das ermöglicht durch den <a href="Tunneleffekt" title="Tunneleffekt">Tunneleffekt</a> die <a href="Kalte_Fusion" title="Kalte Fusion">Fusion</a> der beiden Kerne. Die sehr große durch die Fusion frei werdende Energie (bei D+D rund 3 MeV, bei D+T 14 MeV) setzt auch das Myon wieder frei und es kann während seiner Lebensdauer je nach Umgebungsbedingung viele weitere (Größenordnung 102) Einzelfusionen <a href="Katalyse" title="Katalyse">katalysieren</a>.<a href="#cite_note-23">[23]</a>

Die myonenkatalysierte Fusion wurde erstmals von <a href="Andrei_Sacharow" class="mw-redirect" title="Andrei Sacharow">Andrei Sacharow</a> als Methode zur Energiegewinnung durch „<a href="Kalte_Fusion" title="Kalte Fusion">kalte Fusion</a>“, also nicht-<a href="Thermonukleare_Reaktion" title="Thermonukleare Reaktion">thermonukleare</a> Fusion, vorgeschlagen. Um mit dieser Methode Nutzenergie erzeugen zu können, müssten die bis zum Zerfall des Myons (Lebensdauer 2,2 μs) stattfindenden Einzelfusionen mehr Energie freisetzen, als für die Erzeugung des Myons benötigt wurde. Aktuelle <a href="Teilchenbeschleuniger" title="Teilchenbeschleuniger">Teilchenbeschleuniger</a>-Anlagen sind davon viele Größenordnungen entfernt. Bis heute sind keine experimentellen oder theoretischen Ergebnisse anerkannt, die zweifelsfrei eine Myonen-katalysierte Fusion zur Energiegewinnung möglich erscheinen lassen.<a href="#cite_note-24">[24]</a><a href="#cite_note-25">[25]</a>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Tomografie">Tomografie</h3></div>

Die kosmische Strahlung enthält Myonen mit einer Energie von mehreren GeV. Durch ihre hohe <a href="Kinetische_Energie" title="Kinetische Energie">kinetische Energie</a> können sie mehrere Kilometer dicken Fels durchdringen, bevor sie auf Geschwindigkeiten deutlich unter der Lichtgeschwindigkeit abgebremst sind und zerfallen. Daher kann man sie bei der <a href="Myonentomografie" title="Myonentomografie">Myonentomografie</a> zum Durchleuchten größerer Objekte nutzen. Dazu werden die Myonen der kosmischen Strahlung verwendet und ihre Streustrahlung gemessen und <a href="Tomografie" title="Tomografie">tomographisch</a> ausgewertet. Auf diese Weise wurden beispielsweise in den 1960er Jahren die <a href="Chephren-Pyramide" title="Chephren-Pyramide">Chephren-Pyramide</a> von <a href="Luis_Walter_Alvarez" title="Luis Walter Alvarez">Luis Walter Alvarez</a> untersucht und ab 2017 mehrere Hohlräume in der <a href="Cheops-Pyramide" title="Cheops-Pyramide">Cheops-Pyramide</a> entdeckt.<a href="#cite_note-26">[26]</a><a href="#cite_note-27">[27]</a>

Im Jahr 2009 wurde die Methode auf den <a href="Vulkan" title="Vulkan">Vulkan</a> Iō-dake (<a href="Japanische_Sprache" title="Japanische Sprache">japanisch</a> 硫黄岳) auf der Insel <a href="Iojima_(Kagoshima)" class="mw-redirect" title="Iojima (Kagoshima)">Iojima</a> (<a href="Kikai-Caldera" title="Kikai-Caldera">Kikai-Caldera</a>, <a href="%C5%8Csumi-Inseln" title="Ōsumi-Inseln">Ōsumi-Inseln</a>) angewandt. Dadurch konnte die <a href="Dichte" title="Dichte">Dichte</a>verteilung des Vulkans ermittelt werden.<a href="#cite_note-BdW2009-28">[28]</a><a href="#cite_note-Tanaka-29">[29]</a>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Trivia">Trivia</h2></div>

Das 1936 entdeckte Myon wurde zunächst für das 1935 von <a href="Hideki_Yukawa" title="Hideki Yukawa">Hideki Yukawa</a> postulierte Austauschteilchen der <a href="Starke_Wechselwirkung" title="Starke Wechselwirkung">Kernkraft</a> gehalten, das heute als <a href="Pion" title="Pion">Pion</a> bekannt ist. Dieser Irrtum rührte daher, dass das Myon bis zur Entdeckung des Pions im Jahr 1947 das einzige bekannte Teilchen war, dessen Masse ungefähr der vorhergesagten Masse des Yukawa-Teilchens entsprach.

Die unerwartete Entdeckung eines Teilchens, das sich wie das Elektron verhielt, aber eine 207-mal höhere Masse hatte, veranlasste <a href="Isidor_Isaac_Rabi" title="Isidor Isaac Rabi">Isidor Isaac Rabi</a> zu seinem berühmten Ausspruch: „Who ordered that?“ („Wer hat denn das bestellt?“).<a href="#cite_note-30">[30]</a>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Weblinks">Weblinks</h2></div>

<div class="sisterproject" style="margin:0.1em 0 0 0;"><a href="https://de.wiktionary.org/wiki/Myon" class="extiw external" title="wikt:Myon">Wiktionary: Myon</a> – Bedeutungserklärungen, Wortherkunft, Synonyme, Übersetzungen</div>

<ul><li><a rel="nofollow" class="external text" href="https://www.ardmediathek.de/video/alpha-centauri/was-sind-myonen/ard-alpha/Y3JpZDovL2JyLmRlL2Jyb2FkY2FzdC9GMjAxN1dPMDE5MjM0QTA">Was sind Myonen?</a> aus der Fernseh-Sendereihe <a href="Alpha-Centauri" title="Alpha-Centauri">alpha-Centauri</a> (ca. 15 Minuten). Erstmals ausgestrahlt am 14. Apr. 2004.</li>

<li><a rel="nofollow" class="external text" href="https://nmi3.eu/">Integrated Infrastructure Initiative for Neutron Scattering and Muon Spectroscopy (NMI3).</a> Europäisches Konsortium mit 18 Partnerorganisationen aus 12 Ländern, alle wichtigen Einrichtungen in den Bereichen Neutronenstreuung und Myonspektroskopie. (Englisch).</li></ul>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Einzelnachweise">Einzelnachweise</h2></div>

<li id="cite_note-1"><a href="#cite_ref-1">↑</a> Die Angaben über die Teilcheneigenschaften der Infobox sind, wenn nicht anders angegeben, entnommen aus der Veröffentlichung der <a href="CODATA" class="mw-redirect" title="CODATA">CODATA</a> Task Group on Fundamental Constants (2022): <a rel="nofollow" class="external text" href="https://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Results?search_for=muon">CODATA Recommended Values.</a> National Institute of Standards and Technology, abgerufen am 10. Juni 2024 (englisch).<span style="display: none;" class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Adc&rfr_id=info%3Asid%2Fde.wikipedia.org%3AMyon&rft.title=CODATA+Recommended+Values&rft.description=CODATA+Recommended+Values&rft.identifier=https%3A%2F%2Fphysics.nist.gov%2Fcgi-bin%2Fcuu%2FResults%3Fsearch_for%3Dmuon&rft.publisher=National+Institute+of+Standards+and+Technology&rft.language=en">  Die eingeklammerten Ziffern bezeichnen die Unsicherheit in den letzten Stellen des Wertes, diese Unsicherheit ist als <a href="CODATA#Standardunsicherheiten_von_CODATA-Werten" class="mw-redirect" title="CODATA">geschätzte Standardabweichung</a> des angegebenen Zahlenwertes vom tatsächlichen Wert angegeben.

</li>

<li id="cite_note-2"><a href="#cite_ref-2">↑</a> C. Patrignani u. a. (<a href="Particle_Data_Group" title="Particle Data Group">Particle Data Group</a>): 2017 Review of Particle Physics. In: Chin. Phys. C. Bd. 40, 2016, 100001 und <a rel="nofollow" class="external text" href="http://pdglive.lbl.gov/Particle.action?node=S004&init=0">2017 Review of Particle Physics.</a> Particle Data Group, abgerufen am 4. Juli 2019 (englisch).<span style="display: none;" class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Adc&rfr_id=info%3Asid%2Fde.wikipedia.org%3AMyon&rft.title=2017+Review+of+Particle+Physics&rft.description=2017+Review+of+Particle+Physics&rft.identifier=http%3A%2F%2Fpdglive.lbl.gov%2FParticle.action%3Fnode%3DS004%26init%3D0&rft.publisher=Particle+Data+Group&rft.language=en">

</li>

<li id="cite_note-3"><a href="#cite_ref-3">↑</a> S. L. Meyer, E. W. Anderson, E. Bleser, I. M. Lederman, J. L. Rosen, J. Rothberg, I. T. Wang: <cite style="font-style:italic">Precision Lifetime Measurements on Positive and Negative Muons</cite>. In: <cite style="font-style:italic"><a href="Physical_Review" title="Physical Review">Physical Review</a></cite>. Band 132, Nr. 6, 1963, S. 2693–2698, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1103/PhysRev.132.2693">10.1103/PhysRev.132.2693</a>.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.atitle=Precision+Lifetime+Measurements+on+Positive+and+Negative+Muons&rft.au=S.+L.+Meyer%2C+E.+W.+Anderson%2C+E.+Bleser%2C+...&rft.date=1963&rft.doi=10.1103%2FPhysRev.132.2693&rft.genre=journal&rft.issue=6&rft.jtitle=Physical+Review&rft.pages=2693-2698&rft.volume=132" style="display:none">

</li>

<li id="cite_note-4"><a href="#cite_ref-4">↑</a> Roman Sexl, Herbert K. Schmidt: <cite style="font-style:italic">Raum-Zeit-Relativität</cite>. Vieweg, Braunschweig 1979, ISBN 3-528-17236-3, S. 82–85.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.au=Roman+Sexl%2C+Herbert+K.+Schmidt&rft.btitle=Raum-Zeit-Relativit%C3%A4t&rft.date=1979&rft.genre=book&rft.isbn=3528172363&rft.pages=82-85&rft.place=Braunschweig&rft.pub=Vieweg" style="display:none">

</li>

<li id="cite_note-5"><a href="#cite_ref-5">↑</a> B. Rossi, D. B. Hall: <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">Variation of the Rate of Decay of Mesotrons with Momentum</cite>. In: <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">Physical Review</cite>. 59. Jahrgang, Nr. 3, 1941, S. 223–228, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1103/PhysRev.59.223">10.1103/PhysRev.59.223</a> (englisch).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.atitle=Variation+of+the+Rate+of+Decay+of+Mesotrons+with+Momentum&rft.au=B.+Rossi%2C+D.+B.+Hall&rft.date=1941&rft.doi=10.1103%2FPhysRev.59.223&rft.genre=journal&rft.issue=3&rft.jtitle=Physical+Review&rft.pages=223-228&rft.volume=59.+Jahrgang" style="display:none">

</li>

<li id="cite_note-6"><a href="#cite_ref-6">↑</a> B. Rossi, K. Greisen, J. C. Stearns, D. K. Froman, P. G. Koontz: <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">Further Measurements of the Mesotron Lifetime</cite>. In: <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">Physical Review</cite>. 61. Jahrgang, Nr. 11–12, 1942, S. 675–679, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1103/PhysRev.61.675">10.1103/PhysRev.61.675</a> (englisch).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.atitle=Further+Measurements+of+the+Mesotron+Lifetime&rft.au=B.+Rossi%2C+K.+Greisen%2C+J.+C.+Stearns%2C+...&rft.date=1942&rft.doi=10.1103%2FPhysRev.61.675&rft.genre=journal&rft.issue=11-12&rft.jtitle=Physical+Review&rft.pages=675-679&rft.volume=61.+Jahrgang" style="display:none">

</li>

<li id="cite_note-7"><a href="#cite_ref-7">↑</a> B. Rossi, N. Nereson: <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">Experimental Determination of the Disintegration Curve of Mesotrons</cite>. In: <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">Physical Review</cite>. 62. Jahrgang, Nr. 9–10, 1942, S. 417–422, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1103/PhysRev.62.417">10.1103/PhysRev.62.417</a> (englisch).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.atitle=Experimental+Determination+of+the+Disintegration+Curve+of+Mesotrons&rft.au=B.+Rossi%2C+N.+Nereson&rft.date=1942&rft.doi=10.1103%2FPhysRev.62.417&rft.genre=journal&rft.issue=9-10&rft.jtitle=Physical+Review&rft.pages=417-422&rft.volume=62.+Jahrgang" style="display:none">

</li>

<li id="cite_note-8"><a href="#cite_ref-8">↑</a> B. Rossi, N. Nereson: <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">Further Measurements on the Disintegration Curve of Mesotrons</cite>. In: <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">Physical Review</cite>. 64. Jahrgang, Nr. 7–8, 1943, S. 199–201, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1103/PhysRev.64.199">10.1103/PhysRev.64.199</a> (englisch).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.atitle=Further+Measurements+on+the+Disintegration+Curve+of+Mesotrons&rft.au=B.+Rossi%2C+N.+Nereson&rft.date=1943&rft.doi=10.1103%2FPhysRev.64.199&rft.genre=journal&rft.issue=7-8&rft.jtitle=Physical+Review&rft.pages=199-201&rft.volume=64.+Jahrgang" style="display:none">

</li>

<li id="cite_note-9"><a href="#cite_ref-9">↑</a> David H. Frisch, James H. Smith: <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">Measurement of the Relativistic Time Dilation Using μ-Mesons</cite>. In: <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">American Journal of Physics</cite>. 31. Jahrgang, Nr. 5, 1963, S. 342–355, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1119/1.1969508">10.1119/1.1969508</a> (englisch).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.atitle=Measurement+of+the+Relativistic+Time+Dilation+Using+%CE%BC-Mesons&rft.au=David+H.+Frisch%2C+James+H.+Smith&rft.date=1963&rft.doi=10.1119%2F1.1969508&rft.genre=journal&rft.issue=5&rft.jtitle=American+Journal+of+Physics&rft.pages=342-355&rft.volume=31.+Jahrgang" style="display:none">

</li>

<li id="cite_note-10"><a href="#cite_ref-10">↑</a> A. M. Baldini, Y. Bao, E. Baracchini, C. Bemporad, F. Berg: <cite style="font-style:italic">Search for the lepton flavour violating decay <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\textstyle \mu ^{+}\rightarrow \mathrm {e} ^{+}\gamma }">

<msup>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</mrow>

</msup>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\textstyle \mu ^{+}\rightarrow \mathrm {e} ^{+}\gamma }</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/e3ca88c23011e72b3005b3b0f25780b4a69f34e7.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.838ex; width:10.332ex; height:2.843ex;" alt="{\textstyle \mu ^{+}\rightarrow \mathrm {e} ^{+}\gamma }" loading="lazy"> with the full dataset of the MEG experiment: MEG Collaboration</cite>. In: <cite style="font-style:italic">The European Physical Journal C</cite>. Band 76, Nr. 8, August 2016, <a href="Internationale_Standardnummer_f%C3%BCr_fortlaufende_Sammelwerke" title="Internationale Standardnummer für fortlaufende Sammelwerke">ISSN</a> <a rel="nofollow" class="external text" href="https://zdb-katalog.de/list.xhtml?t=iss%3D%221434-6044%22&key=cql">1434-6044</a>, S. 434, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1140/epjc%2Fs10052-016-4271-x">10.1140/epjc/s10052-016-4271-x</a> (<a rel="nofollow" class="external text" href="https://link.springer.com/10.1140/epjc/s10052-016-4271-x">springer.com</a> [abgerufen am 6. Februar 2020]).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.atitle=Search+for+the+lepton+flavour+violating+decay++with+the+full+dataset+of+the+MEG+experiment%3A+MEG+Collaboration&rft.au=A.+M.+Baldini%2C+Y.+Bao%2C+E.+Baracchini%2C+...&rft.date=2016-08&rft.doi=10.1140%2Fepjc%2Fs10052-016-4271-x&rft.genre=journal&rft.issn=1434-6044&rft.issue=8&rft.jtitle=The+European+Physical+Journal+C&rft.pages=434&rft.volume=76" style="display:none">

</li>

<li id="cite_note-11"><a href="#cite_ref-11">↑</a> T. Aoyama et al.: <cite style="font-style:italic">The anomalous magnetic moment of the muon in the Standard Model</cite>. 2020, <a href="ArXiv" title="ArXiv">arxiv</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://arxiv.org/abs/2006.04822">2006.04822</a>.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.au=T.+Aoyama+et+al.&rft.btitle=The+anomalous+magnetic+moment+of+the+muon+in+the+Standard+Model&rft.date=2020&rft.genre=book" style="display:none">

</li>

<li id="cite_note-12"><a href="#cite_ref-12">↑</a> <a rel="nofollow" class="external text" href="http://www.g-2.bnl.gov/index.shtml">The E821 Muon (g−2) Home Page.</a> Ernst Sichtermann, abgerufen am 8. Juni 2009 (englisch).<span style="display: none;" class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Adc&rfr_id=info%3Asid%2Fde.wikipedia.org%3AMyon&rft.title=The+E821+Muon+%28g%E2%88%922%29+Home+Page&rft.description=The+E821+Muon+%28g%E2%88%922%29+Home+Page&rft.identifier=http%3A%2F%2Fwww.g-2.bnl.gov%2Findex.shtml&rft.publisher=Ernst+Sichtermann&rft.language=en">

</li>

<li id="cite_note-13"><a href="#cite_ref-13">↑</a> The Muon g−2 Collaboration: <cite style="font-style:italic">Final Report of the Muon E821 Anomalous Magnetic Moment Measurement at BNL</cite>. In: <cite style="font-style:italic">Phys. Rev. D</cite>. Band 73, Nr. 7, 1. April 2006.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.atitle=Final+Report+of+the+Muon+E821+Anomalous+Magnetic+Moment+Measurement+at+BNL&rft.au=The+Muon+g%E2%88%922+Collaboration&rft.date=2006-04-01&rft.genre=journal&rft.issue=7&rft.jtitle=Phys.+Rev.+D&rft.volume=73" style="display:none">

</li>

<li id="cite_note-14"><a href="#cite_ref-14">↑</a> Muon g−2 Collaboration: <cite style="font-style:italic">Measurement of the Positive Muon Anomalous Magnetic Moment to 0.46 ppm</cite>. In: <cite style="font-style:italic"><a href="Physical_Review" title="Physical Review">Physical Review</a> Letters</cite>. Band 126, Nr. 14, 7. April 2021, S. 141801, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.126.141801">10.1103/PhysRevLett.126.141801</a> (<a rel="nofollow" class="external text" href="https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevLett.126.141801">aps.org</a> [abgerufen am 8. April 2021]).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.atitle=Measurement+of+the+Positive+Muon+Anomalous+Magnetic+Moment+to+0.46+ppm&rft.au=Muon+g%E2%88%922+Collaboration&rft.date=2021-04-07&rft.doi=10.1103%2FPhysRevLett.126.141801&rft.genre=journal&rft.issue=14&rft.jtitle=Physical+Review+Letters&rft.pages=141801&rft.volume=126" style="display:none">

</li>

<li id="cite_note-15"><a href="#cite_ref-15">↑</a> <a rel="nofollow" class="external text" href="https://www.bnl.gov/newsroom/news.php?a=118760">First results from Fermilab’s Muon g−2 experiment strengthen evidence of new physics</a>, Pressemitteilung des Brookhaven National Laboratory, 7. April 2021 (englisch)

</li>

<li id="cite_note-CAS-16">↑ <a href="#cite_ref-CAS_16-0">a</a> <a href="#cite_ref-CAS_16-1">b</a> <a href="#cite_ref-CAS_16-2">c</a> <a href="#cite_ref-CAS_16-3">d</a> <a href="#cite_ref-CAS_16-4">e</a> Davide Castelvecchi: What’s next for physics’ standard model? Muon results throw theories into confusion. Nature 593, 7857, S. 18–19 (2021)<a rel="nofollow" class="external autonumber" href="https://www.nature.com/articles/d41586-021-01033-8">[1]</a>

</li>

<li id="cite_note-17"><a href="#cite_ref-17">↑</a> LHCb Collaboration et al.: Preprint <a rel="nofollow" class="external autonumber" href="https://arxiv.org/abs/2103.11769">[2]</a> (zitiert nach Castelvecchi)

</li>

<li id="cite_note-18"><a href="#cite_ref-18">↑</a> Sz. Borsani et al.: Nature 593 (2021), S. 51–55 (zitiert nach Castelvecchi)

</li>

<li id="cite_note-Theodórsson1996-19"><a href="#cite_ref-Theodórsson1996_19-0">↑</a> Páll Theodórsson: <cite style="font-style:italic">Measurement of Weak Radioactivity</cite>. World Scientific, 1996, ISBN 981-02-2315-3, S. 85 (<a rel="nofollow" class="external text" href="http://books.google.com/books?id=TG6fypCTGN4C&pg=PA79">books.google.com</a> [abgerufen am 22. April 2012]).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.au=P%C3%A1ll+Theod%C3%B3rsson&rft.btitle=Measurement+of+Weak+Radioactivity&rft.date=1996&rft.genre=book&rft.isbn=9810223153&rft.pages=85&rft.pub=World+Scientific" style="display:none">

</li>

<li id="cite_note-20"><a href="#cite_ref-20">↑</a> C. Grupen: Astroparticle Physics. Springer 2005, ISBN 3-540-25312-2, S. 149.

</li>

<li id="cite_note-21"><a href="#cite_ref-21">↑</a> Dirk Eidemüller: <a rel="nofollow" class="external text" href="http://www.pro-physik.de/details/news/10054831/Myonen-Ueberschuss_bei_kosmischen_Schauern.html">Myonenüberschuss in kosmischen Schauern.</a> In: Pro-Physik.de. 7. November 2016.

</li>

<li id="cite_note-22"><a href="#cite_ref-22">↑</a> A. Aab u. a.: Testing Hadronic Interactions at Ultrahigh Energies with Air Showers Measured by the Pierre Auger Observatory. In: Phys. Rev. Lett. 117, 192001 (2016).

</li>

<li id="cite_note-23"><a href="#cite_ref-23">↑</a> W. H. Breunlich: Myon Catalyzed Fusion. Nuclear Physics A. Bd. 508 (1990) S. 3–15.

</li>

<li id="cite_note-24"><a href="#cite_ref-24">↑</a> <cite style="font-style:italic">Energiequellen. Die kalte Fusion – Wunsch oder Wirklichkeit?</cite> 20. November 2014 (<a rel="nofollow" class="external text" href="https://www.spektrum.de/wissen/die-kalte-fusion-wunsch-oder-wirklichkeit/1315962">spektrum.de</a> [abgerufen am 12. April 2018]).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.btitle=Energiequellen.+Die+kalte+Fusion+-+Wunsch+oder+Wirklichkeit%3F&rft.date=2014-11-20&rft.genre=book" style="display:none">

</li>

<li id="cite_note-25"><a href="#cite_ref-25">↑</a> Bart Simon: <cite style="font-style:italic">Undead Science: Science Studies and the Afterlife of Cold Fusion</cite>. 1. Auflage. Rutgers University Press, ISBN 978-0-8135-3153-3.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.au=Bart+Simon&rft.btitle=Undead+Science%3A+Science+Studies+and+the+Afterlife+of+Cold+Fusion&rft.edition=1&rft.genre=book&rft.isbn=9780813531533&rft.pub=Rutgers+University+Press" style="display:none">

</li>

<li id="cite_note-26"><a href="#cite_ref-26">↑</a> <a rel="nofollow" class="external text" href="https://www.nature.com/articles/nature24647.epdf?referrer_access_token=Oj7D5ZpyFs1K68XJFsvzmtRgN0jAjWel9jnR3ZoTv0NX_aQYa_sWR4tLmZ6xtEbxb6KJnXpeBv3CwFvwtqamZx2s4OO2_6IdFWvQwAS0JNaHLI_foTEW0u4n0odiTkHO0Rk-dUnq632ochzJAXqWAhQNTzYy4f5rSiYELZ7sQDB_afRp4HGOLVSbmchV-dVS2X_mk-_XmecLXws4e2WOPhQDP6_m-LMCuEXdNe-GIFS6NI6ysLOVbU6tK1s6II_AaApREpTUuWkBnt8oK78190cN0h0JzMLHEqYCSduPBv0%3D">Discovery of a big void in Khufu’s Pyramid by observation of cosmic-ray muons</a>. Autoren: Morishima, K. et al., auf: nature.com vom 2. November 2017, abgerufen am 2. November 2017.

</li>

<li id="cite_note-27"><a href="#cite_ref-27">↑</a> Nadja Podbregar: <a rel="nofollow" class="external text" href="https://www.scinexx.de/news/archaeologie/cheops-pyramide-neue-kammer-entdeckt/">Cheops-Pyramide: Neue Kammer entdeckt.</a> scinexx.de, 2. März 2023, abgerufen am 2. März 2023 (deutsch).<span style="display: none;" class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Adc&rfr_id=info%3Asid%2Fde.wikipedia.org%3AMyon&rft.title=Cheops-Pyramide%3A+Neue+Kammer+entdeckt&rft.description=Cheops-Pyramide%3A+Neue+Kammer+entdeckt&rft.identifier=https%3A%2F%2Fwww.scinexx.de%2Fnews%2Farchaeologie%2Fcheops-pyramide-neue-kammer-entdeckt%2F&rft.creator=Nadja+Podbregar&rft.publisher=%27%27scinexx.de%27%27&rft.date=2023-03-02&rft.language=de-DE">

</li>

<cite style="font-style:italic">Blick in den Schlund</cite>. In: <cite style="font-style:italic">Bild der Wissenschaft</cite>. Nr. 10, 2009, S. 61 f. (<a rel="nofollow" class="external text" href="https://www.wissenschaft.de/allgemein/blick-in-den-heissen-schlund/">wissenschaft.de</a>).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.atitle=Blick+in+den+Schlund&rft.date=2009&rft.genre=journal&rft.issue=10&rft.jtitle=Bild+der+Wissenschaft&rft.pages=61+f." style="display:none">

</li>

Hiroyuki K. M. Tanaka, Tomohisa Uchida, Manobu Tanaka, Hiroshi Shinohara, Hideaki Taira: <cite style="font-style:italic">Cosmic‐ray muon imaging of magma in a conduit: Degassing process of Satsuma‐Iwojima Volcano, Japan</cite>. In: <cite style="font-style:italic">Geophysical Research Letters</cite>. Band 36, Nr. 1, 2009, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1029/2008GL036451">10.1029/2008GL036451</a>.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Myon&rft.atitle=Cosmic%E2%80%90ray+muon+imaging+of+magma+in+a+conduit%3A+Degassing+process+of+Satsuma%E2%80%90Iwojima+Volcano%2C+Japan&rft.au=Hiroyuki+K.+M.+Tanaka%2C+Tomohisa+Uchida%2C+Manobu+Tanaka%2C+...&rft.date=2009&rft.doi=10.1029%2F2008GL036451&rft.genre=journal&rft.issue=1&rft.jtitle=Geophysical+Research+Letters&rft.volume=36" style="display:none">

</li>

<li id="cite_note-30"><a href="#cite_ref-30">↑</a> zum Beispiel Stephen F. King, <a rel="nofollow" class="external text" href="https://cerncourier.com/a/who-ordered-all-of-that/">Who ordered that ?</a>, Cern Courier, 2. Januar 2020

</li>

</ol>

<div>

Normdaten (Sachbegriff): <a href="Gemeinsame_Normdatei" title="Gemeinsame Normdatei">GND</a>: <a rel="nofollow" class="external text" href="https://d-nb.info/gnd/4170940-8">4170940-8</a> </div>

</div></div></div><div><div class="zim-footer">

Dieser Artikel wurde von <a class="external text" title="Zuletzt bearbeitet am 2025-09-23" href="https://de.wikipedia.org/wiki/?title=Myon&oldid=259989542">Wikipedia</a> herausgegeben. Der Text ist unter <a class="external text" href="https://creativecommons.org/licenses/by-sa/4.0/deed.de">Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0</a> verfügbar, sofern nicht anders angegeben. Für die Mediendateien können zusätzliche Bedingungen gelten.

</div>

</div></div>

</div>

</main>

</div>

</body></html>